Die magnetische Wechselwirkung wird in Form eines Vektorfeldes beschrieben, wobei jedem Punkt im Raum ein Vektor zugeordnet ist, der bestimmt, welche Kraft eine sich bewegende Ladung an diesem Punkt erfahren würde (siehe Lorentzkraft). Da ein Vektorfeld zunächst recht schwierig zu visualisieren ist, kann man dieses Feld in der Elementarphysik stattdessen mit Feldlinien visualisieren. Der magnetische Fluss durch eine Oberfläche ist in diesem vereinfachten Bild proportional zur Anzahl der Feldlinien, die durch diese Oberfläche verlaufen (in einigen Zusammenhängen kann der Fluss genau als die Anzahl der Feldlinien definiert werden, die durch diese Oberfläche verlaufen; obwohl technisch irreführend, ist diese Unterscheidung nicht wichtig). Der magnetische Fluss ist die Nettoanzahl der Feldlinien, die durch diese Oberfläche verlaufen; das heißt, die Zahl, die in eine Richtung durchläuft, minus die Zahl, die in die andere Richtung durchläuft (siehe unten, um zu entscheiden, in welche Richtung die Feldlinien ein positives Vorzeichen und in welche ein negatives Vorzeichen tragen).In der fortgeschritteneren Physik wird die Feldlinienanalogie verworfen und der magnetische Fluss wird richtig als das Oberflächenintegral der normalen Komponente des Magnetfeldes definiert, das durch eine Oberfläche verläuft. Wenn das Magnetfeld konstant ist, ist der magnetische Fluss, der durch eine Oberfläche der Vektorfläche S fließt,

Φ B = B ⋅ S = BS cos ⁡ θ , {\displaystyle \Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot \mathbf {S} =BS\cos \theta ,}

wobei B die Größe des Magnetfeldes (die magnetische Flussdichte) mit der Einheit Wb/ m2 (Tesla) ist, S die Fläche der Oberfläche ist und θ der Winkel zwischen den Magnetfeldlinien und der Normalen (senkrecht) zu S ist. Für ein variierendes Magnetfeld betrachten wir zuerst den magnetischen Fluss durch ein infinitesimales Flächenelement dS, wobei wir das Feld als konstant betrachten können:

d Φ B = B ⋅ DS . {\displaystyle d\Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot d\mathbf {S} .}

Eine generische Oberfläche, S, kann dann in infinitesimale Elemente zerlegt werden und der gesamte magnetische Fluss durch die Oberfläche ist dann das Oberflächenintegral

Φ B = ∬ S B ⋅ DS . {\displaystyle {\displaystyle {\displaystyle {\displaystyle {\displaystyle {\displaystyle {\displaystyle {}}}} .}