a interacção magnética é descrita em termos de um campo vetorial, onde cada ponto no espaço está associado a um vector que determina a força que uma carga móvel experimentaria nesse ponto (ver força de Lorentz). Uma vez que um campo vetorial é bastante difícil de visualizar no início, em física elementar pode-se visualizar este campo com linhas de campo. O fluxo magnético através de alguns superfície, nesta imagem simplificada, é proporcional ao número de linhas de campo que passa através da superfície que (em alguns contextos, o fluxo pode ser definido com precisão, o número de linhas de campo que passa através da superfície que, embora tecnicamente equivocado, esta distinção não é importante). O fluxo magnético é o número líquido de linhas de campo que passam através dessa superfície.; isto é, o número que passa numa direcção menos o número que passa na outra direcção (ver abaixo para decidir em que Direcção as linhas de campo carregam um sinal positivo e em que carregam um sinal negativo).em física mais avançada, a analogia da linha de campo é largada e o fluxo magnético é correctamente definido como a integral superficial do componente normal do campo magnético que passa por uma superfície. Se o campo magnético é constante, o fluxo magnético que passa através de uma superfície de vetor de área S é

Φ B = B ⋅ S = B S cos ⁡ θ , {\displaystyle \Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot \mathbf {S} =BS\cos \theta ,}

, onde B é a magnitude do campo magnético (a densidade de fluxo magnético), com a unidade de Wb/m2 (tesla), S é a área da superfície, e θ é o ângulo entre as linhas do campo magnético e a normal (perpendicular) à S. Para um campo magnético variável, primeiro consideramos o fluxo magnético através de um elemento de área infinitesimal dS, onde podemos considerar o campo como constante:

D Φ B = B ⋅ d S. {\displaystyle d\Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} .}

uma superfície genérica, S, pode então ser quebrada em elementos infinitesimais e o fluxo magnético total através da superfície é então a integral da superfície

Φ b = ∬ s b ⋅ d S. {\displaystyle \Phi _{B}=\iint _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} .}