interacțiunea magnetică este descrisă în termenii unui câmp vectorial, unde fiecare punct din spațiu este asociat cu un vector care determină ce forță ar experimenta o sarcină în mișcare în acel punct (vezi forța Lorentz). Deoarece un câmp vectorial este destul de dificil de vizualizat la început, în fizica elementară se poate vizualiza în schimb acest câmp cu linii de câmp. Fluxul magnetic printr-o anumită suprafață, în această imagine simplificată, este proporțional cu numărul de linii de câmp care trec prin acea suprafață (în unele contexte, fluxul poate fi definit ca fiind exact numărul de linii de câmp care trec prin acea suprafață; deși înșelătoare din punct de vedere tehnic, această distincție nu este importantă). Fluxul magnetic este numărul net de linii de câmp care trec prin acea suprafață; adică numărul care trece printr-o direcție minus numărul care trece prin cealaltă direcție (vezi mai jos pentru a decide în ce direcție liniile de câmp poartă un semn pozitiv și în care poartă un semn negativ).în fizica mai avansată, analogia liniei de câmp este abandonată și fluxul magnetic este definit în mod corespunzător ca integrala de suprafață a componentei normale a câmpului magnetic care trece printr-o suprafață. Dacă câmpul magnetic este constant, fluxul magnetic care trece printr-o suprafață a ariei vectoriale S este
B = B B = B S cos , {\displaystyle \phi _{B}=\mathbf {B} \cdot \mathbf {s} =BS\cos \theta ,}
unde B este magnitudinea câmpului magnetic (densitatea fluxului magnetic) având unitatea de WB/m2 (Tesla), S este aria suprafeței, iar XV este unghiul dintre liniile câmpului magnetic și normal (perpendicular) la S. Pentru un câmp magnetic variabil, considerăm mai întâi fluxul magnetic printr-un element de arie infinitezimală dS, unde putem considera câmpul ca fiind constant:
d . {\displaystyle d\Phi _{B}=\mathbf {B}\cdot d \ mathbf {S} .}
o suprafață generică, S, poate fi apoi împărțită în elemente infinitezimale, iar fluxul magnetic total prin suprafață este apoi integrala suprafeței
. {\displaystyle\Phi _{B}=\iint _{s} \mathbf {B}\cdot d \ mathbf {S} .}
