oddziaływanie magnetyczne jest opisane w kategoriach pola wektorowego, gdzie każdy punkt w przestrzeni jest związany z wektorem, który określa siłę poruszającego się ładunku w tym punkcie (patrz Siła Lorentza). Ponieważ pole wektorowe jest na początku dość trudne do wizualizacji, w fizyce elementarnej można zamiast tego wizualizować to pole za pomocą linii pola. Strumień magnetyczny przez pewną powierzchnię, na tym uproszczonym obrazie, jest proporcjonalny do liczby linii pola przechodzącej przez tę powierzchnię (w niektórych kontekstach strumień może być zdefiniowany jako dokładnie liczba linii pola przechodzącej przez tę powierzchnię; chociaż technicznie mylące, rozróżnienie to nie jest ważne). Strumień magnetyczny jest liczbą linii pola przechodzącą przez tę powierzchnię; oznacza to, że liczba przechodząca w jednym kierunku minus liczba przechodząca w innym kierunku (patrz poniżej, aby zdecydować, w którym kierunku linie pola niosą znak dodatni, a w którym niosą znak ujemny). w bardziej zaawansowanej fizyce analogia linii pola jest odrzucana, a strumień magnetyczny jest właściwie zdefiniowany jako Całka powierzchniowa normalnego składnika pola magnetycznego przechodzącego przez powierzchnię. Jeśli pole magnetyczne jest stałe, strumień magnetyczny przechodzący przez powierzchnię pola wektorowego s wynosi

Φ B = B ⋅ S = B S cos θ θ , {\displaystyle \Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot \mathbf {S} =bs\cos \theta ,}

gdzie b jest wielkością pola magnetycznego (gęstość strumienia magnetycznego) posiadającą jednostkę WB/m2 (Tesla), s jest powierzchnią powierzchni, a θ jest kątem między liniami pola magnetycznego a normalną (prostopadłą) do s. Dla zmiennego pola magnetycznego najpierw rozważamy strumień magnetyczny przez nieskończenie mały element pola dS, gdzie możemy uznać pole za stałe:

D Φ B = B ⋅ D S . {\displaystyle d \ Phi _{B} = \ mathbf {B} \ cdot d \ mathbf {S} .}

ogólna powierzchnia, S, może być następnie podzielona na infinitezymalne elementy, a całkowity strumień magnetyczny przez powierzchnię jest wtedy całką powierzchniową

Φ B = ∬ S B ⋅ d S . {\displaystyle \ Phi _{B}=\iint _{s} \ mathbf {B} \ cdot d \ mathbf {S} .}