磁気相互作用はベクトル場の観点から記述され、空間内の各点は、移動電荷がその点でどのような力を経験するかを決定するベク ベクトル場は最初は視覚化するのが非常に難しいので、初等物理学では、代わりにこの場を磁力線で視覚化することができます。 この単純化された図では、ある表面を通る磁束は、その表面を通過する磁力線の数に比例する（いくつかの文脈では、磁束は正確にその表面を通過する磁力線の数であると定義されることがあるが、技術的に誤解を招くが、この区別は重要ではない）。 磁束は、その表面を通過する磁力線の正味数です; すなわち、一方の方向に通過する数から他方の方向に通過する数を引いたものである（磁力線が正の符号を持ち、どの方向に負の符号を持つかを決定するためには、以下を参照）。より高度な物理学では、磁力線のアナロジーは落とされ、磁束は表面を通過する磁場の法線成分の表面積分として適切に定義される。 磁場が一定であれば、ベクトル領域Sの表面を通過する磁束は

Φ B=B⁡S=B s cos θ,{\displaystyle\phi_{B}=\mathbf{b}\cdot\mathbf{s}=BS\cos\theta,}

ここで、bは単位wb/m2（テスラ）を有する磁場の大きさ（磁束密度）、Sは表面の面積、θは磁力線とsに対する垂直（垂直）との間の角度である。 変化する磁場に対して、我々は最初に、我々はフィールドが一定であると考えることができる無限小面積要素dSを通る磁束を考えてみましょう：

d Φ B=B≤d S。 {\displaystyle d\Phi_{B}=\mathbf{B}\cdot d\mathbf{S}である。 d\Phi_{B}={\mathbf{B}}\cdot d{\mathbf{S}}です。

一般的な表面Sは無限小の要素に分割することができ、表面を通る全磁束は表面積分

Φ B=≤S B≤d Sになります。

一般的な表面Sは無限小の要素に分割することができ、表面を通る全磁束は表面積分

Φ B=≤S B≤d Sになります。 {\displaystyle\Phi_{B}=\iint_{S}\mathbf{B}\cdot d\mathbf{S}。 Phi\Phi_{B}=\iint_{S}{\mathbf{B}}\cdot d{\mathbf S}です。